En càlcul vectorial, el lema de Chandrasekhar-Wentzel va ser derivat per Subrahmanyan Chandrasekhar i Gregor Wentzel el 1965 mentre estudiaven l'estabilitat de la rotació d'una gota d'un líquid.[1][2] El lema diu que si
és una superfície delimitada per un contorn tancat simple
, llavors
![{\displaystyle \mathbf {L} =\oint _{C}\mathbf {x} \times (d\mathbf {x} \times \mathbf {n} )=-\int _{\mathbf {S} }(\mathbf {x} \times \mathbf {n} )\nabla \cdot \mathbf {n} \ dS.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/1e5e795156b7c6badf76cd6df657bbbc0158dad7)
Aquí,
és el vector de posició i
és la unitat normal a la superfície. Una conseqüència immediata és que si
és una superfície tancada, llavors la integral de línia tendeix a zero, donant lloc al resultat,
![{\displaystyle \int _{\mathbf {S} }(\mathbf {x} \times \mathbf {n} )\nabla \cdot \mathbf {n} \ dS=0,}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/781ccde781d82227f5923667e958a321e6bdb39f)
o, en notació d'índex, tenim
![{\displaystyle \int _{\mathbf {S} }x_{j}\nabla \cdot \mathbf {n} \ dS_{k}=\int _{\mathbf {S} }x_{k}\nabla \cdot \mathbf {n} \ dS_{j}.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/9751ef55af3b1859acf068b5018da36211092cd1)
És a dir el tensor
![{\displaystyle T_{ij}=\int _{\mathbf {S} }x_{j}\nabla \cdot \mathbf {n} \ dS_{i}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/6d519a505a9871c223e5e22d58ae4a170040f7b8)
definida en una superfície tancada és sempre simètrica, és a dir,
.
Demostració
Escrivim el vector en notació d'índex, però s'evitarà la convenció de sumació a tota la demostració. Aleshores es pot escriure el costat esquerre
![{\displaystyle L_{i}=\oint _{C}[dx_{i}(n_{i}x_{j}+n_{k}x_{k})+dx_{j}(-n_{i}x_{j})+dx_{k}(-n_{i}x_{k})].}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/09de3d8b9fcbd3a4e29791251a4d9e40e290e3e3)
Convertint la integral de línia en integral de superfície mitjançant el teorema de Stokes, obtenim
![{\displaystyle L_{i}=\int _{\mathbf {S} }\left\{n_{i}\left[{\frac {\partial }{\partial x_{j}}}(-n_{i}x_{k})-{\frac {\partial }{\partial x_{k}}}(-n_{i}x_{j})\right]+n_{j}\left[{\frac {\partial }{\partial x_{k}}}(n_{j}x_{j}+n_{k}x_{k})-{\frac {\partial }{\partial x_{i}}}(-n_{i}x_{k})\right]+n_{k}\left[{\frac {\partial }{\partial x_{i}}}(-n_{i}x_{j})-{\frac {\partial }{\partial x_{j}}}(n_{j}x_{j}+n_{k}x_{k})\right]\right\}\ dS.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/f21c635b5808af82e3f1f9b33415b223e496c488)
Realitzem la diferenciació necessària i després d'alguna reordenació, obtenim
![{\displaystyle L_{i}=\int _{\mathbf {S} }\left[-{\frac {1}{2}}x_{k}{\frac {\partial }{\partial x_{j}}}(n_{i}^{2}+n_{k}^{2})+{\frac {1}{2}}x_{j}{\frac {\partial }{\partial x_{k}}}(n_{i}^{2}+n_{j}^{2})+n_{j}x_{k}\left({\frac {\partial n_{i}}{\partial x_{i}}}+{\frac {\partial n_{k}}{\partial x_{k}}}\right)-n_{k}x_{j}\left({\frac {\partial n_{i}}{\partial x_{i}}}+{\frac {\partial n_{j}}{\partial x_{j}}}\right)\right]\ dS,}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/f962a2a7c541656ccf0b64ca4b8149258a274364)
o, dit d'una altra manera,
![{\displaystyle L_{i}=\int _{\mathbf {S} }\left[{\frac {1}{2}}\left(x_{j}{\frac {\partial }{\partial x_{k}}}-x_{k}{\frac {\partial }{\partial x_{j}}}\right)|\mathbf {n} |^{2}-(x_{j}n_{k}-x_{k}n_{j})\nabla \cdot \mathbf {n} \right]\ dS.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/9ece10fac16e521152b3c4f36eb1b07e906279d2)
I llavors
, obtenint
![{\displaystyle L_{i}=-\int _{\mathbf {S} }(x_{j}n_{k}-x_{k}n_{j})\nabla \cdot \mathbf {n} \ dS,}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/ecef87fced9e478a8d25db8e2e928732311e8cde)
demostrant així el lema.
Referències
- ↑ Chandrasekhar, S «The Stability of a Rotating Liquid Drop» (en anglès). Proceedings of the Royal Society of London A: Mathematical, Physical and Engineering Sciences, 286(1404), 1965, pàg. 1–26. DOI: 10.1098/rspa.1965.0127.
- ↑ Chandrasekhar, S; Wali, K. C. A Quest for Perspectives: Selected Works of S. Chandrasekhar: With Commentary (en anglès). World Scientific, 2001.