Théorème de Norton

Si ce bandeau n'est plus pertinent, retirez-le. Cliquez ici pour en savoir plus.
Si ce bandeau n'est plus pertinent, retirez-le. Cliquez ici pour en savoir plus.

Cet article concernant la physique doit être recyclé ().

Une réorganisation et une clarification du contenu paraissent nécessaires. Améliorez-le, discutez des points à améliorer ou précisez les sections à recycler en utilisant {{section à recycler}}.

Le théorème de Norton pour les réseaux électriques établit que tout circuit linéaire est équivalent à une source de courant idéale I N {\displaystyle I_{\mathrm {N} }} , en parallèle avec une simple résistance R N {\displaystyle R_{\mathrm {N} }} .

Le théorème s'applique à toutes les impédances, pas uniquement aux résistances. L'énoncé de ce théorème a été publié en 1926 par l'ingénieur Edward Lawry Norton (1898-1983).

Communément :

  • le courant de Norton est le courant entre les bornes de la charge lorsque celle-ci est court-circuitée, d'où Icc = I (court-circuit) ;
  • la résistance de Norton est celle mesurée entre les bornes de la charge lorsque toutes les sources sont rendues inactives, en court-circuitant les sources de tension et en débranchant les sources de courant. En d'autres termes on le remplace par un interrupteur fermé les générateurs de tension et par un interrupteur ouvert les générateurs de courant.

Exemple

Exemple d’application du théorème de Norton


  • En (a) : circuit original


  • En (b) : court-circuit entre les bornes a et b pour trouver le courant Norton I N {\displaystyle I_{\mathrm {N} }}


On calcule d'abord le courant total délivré par la source de tension
I t o t a l = V 1 R 1 + ( R 2 ⋅ R 3 R 2 + R 3 ) = 4 , 54   A {\displaystyle I_{\mathrm {total} }={\cfrac {V_{1}}{R_{1}+\left({\cfrac {R_{2}\cdot R_{3}}{R_{2}+R_{3}}}\right)}}=4{,}54\ \mathrm {A} }


On trouve ensuite le Courant de Norton par la formule du diviseur de courant.


  • En (c) : On neutralise le générateur. Ici on le remplace par un interrupteur fermé. On ouvre le circuit entre les bornes (a et b), le courant passant par R 3 {\displaystyle R_{\mathrm {3} }} est donc nulle. On cherche alors la résistance équivalente du circuit R N {\displaystyle R_{\mathrm {N} }} .
R N = R 3 + ( R 2 ⋅ R 1 R 2 + R 1 ) = 3 , 67   Ω {\displaystyle R_{\mathrm {N} }=R_{3}+\left({\cfrac {R_{2}\cdot R_{1}}{R_{2}+R_{1}}}\right)=3{,}67\ \Omega }


  • En (d) : circuit équivalent de Norton

Conversion entre un circuit de Norton et de Thévenin

Circuit de Thévenin (à gauche) et circuit de Norton (à droite).

On passe directement d'un circuit de Norton à un circuit de Thévenin et inversement, en appliquant la loi d'Ohm et en changeant la place de la résistance. On a :

  • de Norton à Thévenin:
V T h = I N × R N {\displaystyle V_{Th}=I_{N}\times R_{N}}
R T h = R N {\displaystyle R_{Th}=R_{N}}
  • de Thévenin à Norton:
I N = V T h ÷ R T h {\displaystyle I_{N}=V_{Th}\div R_{Th}}
R N = R T h {\displaystyle R_{N}=R_{Th}}

Applications

Le théorème de Norton permet de remplacer un dipôle par un modèle équivalent ne comportant que deux dipôles en parallèle. Il est donc particulièrement bien adapté pour déterminer le modèle équivalent d'un ensemble de branches en parallèle. Le théorème de Millman peut donc s'en déduire rapidement, de même que l’intensité du courant dans le neutre pour une installation triphasée.

Voir aussi

Sur les autres projets Wikimedia :

  • Théorème de Norton, sur Wikimedia Commons
  • Théorème de Norton, sur Wikiversity

Articles connexes

Liens externes

  • Notice dans un dictionnaire ou une encyclopédie généralisteVoir et modifier les données sur Wikidata :
    • Gran Enciclopèdia Catalana
  • (en) Origins of the Equivalent Circuit Concept: The Current-Source Equivalent
  • (en) Origins of the Equivalent Circuit Concept
  • icône décorative Portail de la physique
  • icône décorative Portail de l’électricité et de l’électronique